- Заглавие этой песни называется «Пуговки для сюртуков»
- Вы хотите сказать - песня так называется? - спросила Алиса, стараясь заинтересоваться песней
- Нет, ты не понимаешь, - ответил нетерпеливо Рыцарь. - Это заглавие так называется. А песня называется «Древний старичок»
- Мне надо было спросить: это у песни такое заглавие? - поправилась Алиса
- Да нет! Заглавие совсем другое. «С горем пополам!» Но это она только так называется!
- А песня эта какая? - спросила Алиса в полной растерянности
- Я как раз собирался тебе об этом сказать. «Сидящий на стене»! Вот какая это песня! Музыка собственного изобретения!
ещё в 60-е годы Майкл Спивак, автор легендарного пятитомного учебника по дифференциальной геометрии, называл ее No Man's Land, потому что тогда этому не учили ни в одном "стандартном" университетском курсе. теперь устоялся термин "анализ на многообразиях" (calculus on manifolds), и положение изменилось к лучшему. ... про многообразия и карты на них, про различные структуры, "живущие" на многообразиях, про то, как они взаимодействуют друг с другом, и в каком направлении перемещаются под действием отображений. от занудных вычислений бесконечных производных от сложных функций избавляются при помощи бескоординатного подхода: вначале вводится кольцо (алгебра) бесконечно-гладких функций на многообразии, а потом различные структуры определяются через их действие на этом кольце. векторные поля вводятся как дифференцирования этого кольца, дифференциальные формы - как двойственный модуль и т.д.
Def: дифференциал - это линейная (на самом деле - линейная часть аффинной) аппроксимация данного нелинейного отображения f в данной точке a ∈ ℝⁿ :
f : ℝⁿ → ℝⁿ f x = (f a) + A ⋅ (x − a) + o(|x − a|)где A - матрица Якоби :
( ∂f₁/∂x₁ ∂f₁/∂x₂ ⋯ ∂f₁/∂xₙ ∂f₂/∂x₁ ∂f₂/∂x₂ ⋯ ∂f₂/∂xₙ ⋯ ⋯ ⋯ ⋯ ∂fₙ/∂x₁ ∂fₙ/∂x₂ ⋯ ∂fₙ/∂xₙ )для векторной функции преобразования
f x = (f₁ x₁, …, fₙ x ) x = ( x₁, …, xₙ)
нотация частной производной крайне неоднозначна: смысл выражения
fx = ∂f(x,y)/∂xзависит от того, какая именно переменная выбрана в качестве y
существование дифференцируемых отображений - это неочевидный факт, уникальность которого подмывается тем обстоятельством, что все полиномиальные и рациональные алгебраические отображения - дифференцируемы. это обстоятельство создает иллюзию того, что "почти все" отображения дифференцируемы, что совершенно неверно. практически все динамические процессы вокруг нас (за исключением разве что небесной механики) - недифференцируемые отображения
Def: тангенциальным вектором к области U ⊆ ℝⁿ в точке x ∈ U называется пара (x,v), где v ∈ ℝⁿ есть вектор
обьединение всех тангенциальных векторов к области U в точке x обозначается TxU. это обьединение изоморфно ℝⁿ
еще более крупное обьединение TU = ⋃p∈U TpU называется tangent bundle всей области U
tangent space - это <d/dx1, d/dx2, ..., d/dxn>
cotangent space - это <dx1,dx2,...,dxn> - дуальное пространство
если мы говорим о поддоменах в ℝⁿ, очевидно что TU = U × ℝⁿ, что является открытым подпространством в ℝ²ⁿ (в общем случае это не так)
можно думать о касательном векторе, как о векторе из ℝⁿ приложенном к точке x. два касательных пространства в двух различных точкам многообразия - это disjoint union. поэтому разность p−x из
f : ℝm → ℝn f p = (f x) + A ⋅ (p−x) + o(|p−x|)отождествляется с вектором v ∈ TxU
в том же духе образ A ⋅ v отождествляется с касательным к TbV вектором,
Def: диффеоморфизм
ℝ является не только полем, но и линейным пространством над самим собой. а вот в общем случае ℝⁿ не имеет такой структуры за исключением следующих :
это и определяет отличие функции от отображения в общем случае. линейное отображенме между одномерными пространствами (в координатах) - это (1×1)-матрица с единственным элементом. такая матрица отождествляется с этим единственным (числовым) элементом. это, в свою очередь, позволяет говорить что дифференциал гладкого отображения
параметризованная кривая - это отображение
γ : U → V ⊆ ℝⁿгде U ⊆ ℝⁱ есть открытое подмножество вещественной прямой
образ γ(U) - это непараметризованная кривая
векторное поле в домене U ⊆ ℝⁿ это гладкое отображение
X : U → TUт.ч. (X a) ∈ TaU для всех a ∈ U. проще говоря - это набор векторов, прикрепленных ко всем точкам из U, которые плавно изменяются от точки к точке (т.е. они дифференцируемы)
имея векторное поле можно рассмотреть :
первая задача проста : достаточно взять кривую (γ t) = a + t.v , a ∈ U , v = (X a) ∈ ℝⁿ
вторая задача требует решения системы однородных диффуров с заданными начальными условиями
the space of all (smooth) vector fields X(M) on a smooth manifold M has the natural structure of a module over the ring (ℝ-algebra) C(M): this means that besides being the linear space over ℝ, vector fields can be multiplied by smooth function, yielding the application
C(M) × X(M) → X(M) (f, X) → f X
differential 1-forms are born to be integrated along curves. the question why the definite integral of a real function f:[a,b]→ℝ is denoted ∫f(x)dx necessarily involving mysterious dx, puzzled generations of undergraduate students. the “right” answer is that the object that we integrate is not a function, but rather a "differential form f dx", where x:[a,b]→ℝ is the coordinate function on [a,b]
a smooth manifold G is called a Lie group, if it carries the group structure (i.e., points can be multiplied between themselves according to a group law), and for each element g∈G the application
G × G → G (g, h) → gh⁻is smooth
one can instantly see that in this case the maps
lg : h → gh rg : h → hg h → h⁻are smooth self-maps of G for any g. they are called "left shift", "right shift" and "reciprocal involution of G". the unit of the group will be denoted by e and it obviously will be a very distinguished point of G
Lie groups can be commutative or not, and usually we will assume them to be connected. for non-connected group, the component Ge containing e is a normal subgroup and the quotient G/Ge is a discrete (zero-dimensional) group
we list the principal examples of (finite-dimensional) Lie groups
unlike general manifolds, the Lie groups naturally come equipped with a flat connection (actually, with two of them). by definition, any Lie group G acts on itself by the left shifts
lg : h → g . hsuch shift takes e∈G into g∈G, moreover, any two points g,h∈G can be transformed one into the other by the unique left shift
lg (h . g⁻) . g = h lg (g . h⁻) . h = g
the differential
dlhg- : Tg G → Th Gprovides the parallel transport between the tangent spaces at these points, which is independent of any curve connecting g with h. thus for any vector
dlg (v) ∈ TgGtogether forming the vector field X which is left invariant, dlg X = X for all g∈G
note that there are no nontrivial left-invariant functions on G except for constants. one can instantly see that the property of being left invariant is preserved by the algebraic operations (linear combinations) and commutator. conversely, any left invariant vector field X is uniquely defined by its value X(e) ∈ TeG. thus the space of all invariant vector fields is finite-dimensional and isomorphic to TeG. the operator of commutator becomes then a bilinear non-commutative operator on TeG, satisfying the standard conditions
любая классическая система описывается набором подходящих измерительных устройств и каждое состояте системы есть набор показаний устройств, соответствующий этому состоянию:
физическая система ~~> многообразие М
состояние системы ~~> точка многообразия х
измерительное устройство ~~> функция f на М
показание измерительного устройства ~~> значение функции f(x)
набор измерительных устройств ~~> гладкая ℝ-алгебра
набор показаний устройств, соответствующий данному состоянию ~~> гомоморфизм ℝ-алгебр
в общем случае отождествление между множеством М, в котором определены функции и семейством всех гомоморфизмов М-алгебр не может быть корректю построено. это происходит, прежде всего, потому, что множество семейств гомоморфизмов может оказаться "существено меньшим" или "cуществено большим"
итак, задана абстрактная ℝ-алгебра F, как найти множество (гладкое мюгообразие) М, такое, что алгебра (гладких) функций на нем может быть отождествлена с F?
F будет предполагаться коммутативной ассоциативной алгеброй с единицей над ℝ, или, короче, ℝ-алгеброй. все гомоморфизмы ℝ-алгебр, или просто ℝ-гомоморфизмы F1 —> F2, предполагаются унитарными, т.е. переводящими единцу алгебры F1 в единицу алгебры F2. хотелось бы, чтобы гомоморфизм был иньективен (т.е. не имел ядра, отличного от единицы). к сожалению, в общем случае это не так
в действительности элементы алгебры F - это не функции, а абстрактные объекты неопределеной природы. наша задача и состоит в том, чтобы превратить эти абстрактные объекты в настоящие функции на многообразии. для того, чтобы добиться успеха в этом предприятии, придется наложить на F некоторые условия. ключевыми здесь будут условия геометричности, полноты и гладкости ℝ-алгебр
обозначим через М мюжество всех ℝ-гомоморфизмов из F в ℝ. элементы мюжества М назовем ℝ-точками алгебры F, а само М - двойственым пространством или пространством М-точек алгебры F. рассмотрим мюжество Ф всех действительных функций на М
Ф = M -> ℝмножество Ф имеет естественую структуру ℝ-алгебры